(dB)^2 = dt 法則（the rule (dB)^2 = dt）
啟發式恆等式 (dB)^2 = dt 是區分隨機微積分與普通微積分的那條核心法則。在普通微積分中，(df)^2 是 (dt)^2 階，在任何一階展開中都被捨去。對布朗運動而言，增量的平方並不可忽略：(dB)^2 在 dt 的一階就有貢獻，忽略它就會得到錯誤答案。這條法則是關於布朗運動二次變差一個精確、可證明的定理的速記，也正是逼出伊藤公式中二階修正項的成分。
精確地說：布朗運動在 [0, t] 上的二次變差，是當分割網目趨於 0 時，增量平方之和 sum (B_{t_{k+1}} - B_{t_k})^2 的極限，而此極限等於 t（沿加細分割幾乎必然成立，且沿任何網目趨於 0 的分割序列在 L^2 中成立）。我們記為 [B]_t = t。「伊藤乘法表」的相伴條目是 dB * dt = 0 與 (dt)^2 = 0，因為時間的二次變差為零、全變差有限（實則線性）。L^2 計算一目了然：每個增量平方的均值為 (t_{k+1} - t_k)、變異數為 2 (t_{k+1} - t_k)^2，故和的均值為 t、變異數為 2 sum (t_{k+1} - t_k)^2 <= 2 * 網目 * t，當網目縮小便消失；因此隨機和集中於它的確定均值 t。這個確定性極限（不再有隨機性）正是讓此法則能當作代數恆等式使用的原因。
為何它是引擎：當你對 f(B_t) 作泰勒展開，會得到 f'(B) dB + (1/2) f''(B) (dB)^2 + ...；普通微積分丟掉第二項，但 (dB)^2 = dt 把它保留為 (1/2) f''(B) dt，這恰是伊藤修正。同一法則解釋了為何 integral B dB = (B^2 - t)/2 而非 B^2/2。誠實的提醒：其一，(dB)^2 = dt 是關於增量平方的 L^2／幾乎必然極限的陳述，而非微分的逐路徑逐點相等——它是一個極限定理的乾淨助記符，幾乎必然版本要求分割是嵌套（加細）的或足夠細而可和。其二，這是布朗運動（以及透過自身 [M] 的連續鞅）特有的；有界變差過程的二次變差為零，而跳躍過程會在表中拾起跳躍貢獻 (dB)^2 -> (Delta X)^2。法則 (dB)^2 = dt 是「連續局部鞅的二次變差即其 [M]」這個一般恆等式的連續布朗特例。
把乘法表用於 d(B_t^2)。泰勒：d(B^2) = 2B dB + (dB)^2。普通微積分會令 (dB)^2 = 0 而給出 2B dB；法則 (dB)^2 = dt 卻給出 d(B^2) = 2B dB + dt。積分得 B_t^2 = 2 integral_0^t B dB + t，亦即 integral_0^t B dB = (B_t^2 - t)/2——多出的 +t 正是累積的二次變差。
普通微積分本會丟掉的 +dt，恰是以速率 1 累積的二次變差。
(dB)^2 = dt 是增量平方和之極限的助記符，而非逐路徑的微分恆等式；單一樣本在 [t, t+dt] 上的增量平方是隨機的、均值為 dt，唯有細分割上的和才集中於它的確定均值。