驻相法（method of stationary phase）
当你把许多相位以不同速率旋转的波叠加起来时，它们多半相互抵消成一片模糊——唯独在相位一时停止变化的地方，邻近的波短暂地步调一致、彼此相加。驻相法把这一关于波的日常事实变成工具：一个振荡积分由其相位驻定的那些点主导，几乎其余一切都抵消掉。
其情境是带大实参数 k 的积分 g(t) e^(i k phi(t)) dt。因子 e^(i k phi) 一圈一圈地旋转；在 phi'(t) 不为零的任何区段上，这种快速旋转使正负贡献相消，剩下的部分比 1/k 的任何幂都小。幸存的贡献来自驻点，即 phi'(t0) = 0 的地方，因为那里相位局部平坦，振荡短暂地相互加强。在该处把 phi 展开到二阶，做一个（如今是复的）高斯积分，给出主导估计：约为 g(t0) sqrt(2 pi / (k |phi''(t0)|)) 乘以 e^(i k phi(t0)) e^(i sigma pi/4)，其中 sigma 是 phi''(t0) 的符号。注意衰减只像 1/sqrt(k)——比拉普拉斯方法慢，因为这里是靠振荡相消，而非指数级的小。
驻相法是波与射线的数学：它解释了光与声为何沿驻定时间的路径传播（与费马原理的联系），它给出光学与声学的远场衍射图样、波包的群速度与色散、以及 WKB 的连接公式。诚实的提醒是：它需要真正的、彼此分离的、非退化的驻点。若 phi''(t0) 也为零（更高阶的驻点），衰减进一步变慢，艾里函数之类的特殊函数会登场；而若区间内根本没有驻点，积分就是指数级小，转而由端点主导。
从负无穷到正无穷的 e^(i k (t^3/3 + x t)) dt 这个积分是艾里积分；它的单个或成对驻点（在 t^2 + x = 0 处）解释了焦散亮侧上的振荡条纹。
远离驻点处快速振荡相消；驻点附近邻近的波相加，留下主导贡献。
每个驻点处驻相法以 1/sqrt(k) 的速度衰减，远比拉普拉斯方法的指数级集中要慢。振荡相消弱于指数衰减，所以振荡积分更难变小。