晶格擴散（lattice diffusion）

晶格擴散是原子穿過晶體內部而移動——在一顆晶粒井然有序的體內，遠離任何晶界或表面，一個位置跳到一個位置。它是擴散的「主幹道」：每本教科書最先畫的那條路、阿瑞尼士擴散係數通常描述的那條、也是拿來和較快的捷徑路徑比較的基準。當人們說「氧在氧化鋁中的擴散係數」時，他們幾乎總是指晶格的那個值。

在晶體內部，一個原子被鄰居以規則圖樣完全包圍，所以要移動就得靠隔壁的一個空位（空位機制）或一個空的間隙（間隙機制）——這是原子機制最純粹的形式。因為體晶格緻密而井然有序，一次跳躍的活化能很高，所以晶格擴散是三條路徑中最慢的一條，卻也是空間最大的一條：它發生在每顆晶粒的整個體積裡，而不只是薄薄的界面上。它的速率遵循阿瑞尼士定律且 Q 很大，這就是為什麼晶格擴散在低溫下可以忽略，只有把陶瓷燒得真正夠熱時才變得重要。

晶格擴散是否主導，取決於它和短路路徑的競爭。在高溫下，指數已經把體 D 撐大，晶格擴散單憑它擁有整顆晶粒的體積就承載了大部分通量。在較低溫，它的高 Q 讓它比低 Q 的晶界與表面路徑更快地關閉，於是那些捷徑接手。這個交叉——熱時受晶格控制，冷時受晶界或表面控制——正是阿瑞尼士圖上常見的那道轉折，也是預測陶瓷在整個燒成範圍內如何緻密化與反應的核心。