光学、热学与输运性质
平均自由程
/ MEEN FREE PATH /
试着在一间挤满人的房间里快步穿过。你走不了几步就会撞上某个人、改变方向,再重新出发。平均而言,你在两次相撞之间能走多远?那一段典型的畅通行程,就是平均自由程——而在材料内部,电子和其他载流子也过着同样磕磕碰碰的日子。
正式地说,平均自由程是一个粒子在与某物相撞、被偏转之前,沿直线行进的平均距离。在金属里,传导电子以很高的速度奔驶,却不断撞上振动的原子和零散的缺陷;在两次相撞之间,它们自由滑行的距离就是平均自由程。材料越干净、越冷,障碍越少,这段自由的行程就越长。在又热又脏的金属里,它可能只有几个原子宽,而在又冷又纯的晶体里,则可达成千上万个原子。
平均自由程之所以重要,是因为它悄悄决定了一种材料导电有多好:自由奔跑得长,意味着电流顺畅、电阻率低;而频繁相撞则意味着电阻率高。它还标出了两个世界之间的界线——当一个样品比平均自由程还小时,载流子可以一次相撞都不发生地径直穿过,这是一种特殊的状态,叫做弹道输运。一个常见的混淆是:平均自由程是个平均值,而不是固定的一步;任何一个具体的电子,在下次相撞前都可能走得短得多、或长得多。
在一根冷却到接近绝对零度的极纯铜线里,一个电子能滑行几十万个原子间距——差不多一根头发的宽度——才会撞上什么东西。到了室温,抖动的原子把这段行程缩短到只剩区区几十个原子。
把金属冷却并提纯,会让它的电子在两次碰撞之间滑行得远得多。
平均自由程是一段距离;弛豫时间则是两次碰撞之间的平均时间。把载流子的典型速度乘以弛豫时间,就得到平均自由程——这是描述同一种散射的两种方式。
又称
另见