漲落場（fluctuation fields）
若流體動力學極限是交互作用粒子系統密度的大數法則，那麼漲落場便是它的中央極限定理：它描述經驗密度相對於確定性流體剖面的微小隨機偏差，並正確重標使其既不消失也不爆炸。它回答的是流體動力學之後的自然問題：宏觀剖面周圍的漲落有多大、其分布為何、滿足什麼方程？正如中央極限定理為和精煉大數法則，漲落場為密度精煉流體動力學極限。
漲落場是中心化、重標後的經驗測度。圍繞平衡 nu_rho，定義 Y^N_t (檢驗函數 phi) = (1/N^(d/2)) sum_x phi(x/N) ( eta_t(x) - rho )，這個 N^(d/2) 階正規化正是讓場保持非退化的平方根標度（它是約 N^d 個弱相依項之和）。定理是 Y^N_t 作為取值於分布（廣義函數）的過程，收斂到一個高斯場——取值於分布空間的 Ornstein-Uhlenbeck 過程——解形如 dY = A Y dt + B dW 的線性隨機 PDE，其中 A 是流體動力學算子的線性化（對 SSEP，A = (1/2) Laplacian），dW 是時空白噪音，其強度由平衡測度的可壓縮性／變異數固定（漲落-耗散關係：噪音強度繫於排他的 chi(rho) = rho(1 - rho)）。故 SSEP 的平衡漲落由線性隨機熱方程描述，是廣義 Ornstein-Uhlenbeck 過程。確立此事需要場在適當分布空間中的緊性（路徑空間上的 Prokhorov），加上透過鞅問題辨認極限——Holley-Stroock 方法——以及 Boltzmann-Gibbs 原理，後者說任何局部函數的漲落在主導階皆可由密度漲落的倍數取代。
漲落場之重要，在於它攜帶確定性極限丟棄的物理資訊——變異數、相關長度、輸運係數、對擾動的響應——也是普適性首次顯現之處。關鍵的誠實要點是對對稱性與尺度的依賴。在對稱（擴散）情形，平衡漲落為高斯，且由線性隨機 PDE 支配，即使原動態是交互作用的；這是通有的「Edwards-Wilkinson」行為。但對非對稱動態，在正確的（KPZ）標度下，漲落斷然不是高斯、也不由線性方程描述：相關對象是非線性的 KPZ／隨機 Burgers 方程，帶 t^(1/3) 標度與 Tracy-Widom 統計。故「漲落場是高斯 Ornstein-Uhlenbeck 過程」對平衡對稱系統為真，但對非對稱 KPZ 區則失效——高斯、線性圖景的崩解正是進入 KPZ 普適性的入口。另須注意這些是取值於分布（白噪音驅動）的對象：它們棲於負 Sobolev 空間，而非普通函數。
讓 SSEP 在平衡 nu_rho 中啟動，觀察中心化密度場 Y^N。當 N -> infinity 它收斂到線性隨機熱方程 dY = (1/2) Laplacian Y dt + sqrt(rho(1-rho)) gradient dW 的解——一個高斯（Ornstein-Uhlenbeck）場。相對地，對 KPZ 標度下的 ASEP，類似的極限是非線性 KPZ 方程，且高度漲落為 Tracy-Widom，而非高斯。
對稱平衡漲落為高斯且線性（隨機熱方程）；非對稱 KPZ 尺度的漲落則否——那道鴻溝就是 KPZ。
對稱系統的平衡漲落為高斯並服從線性隨機 PDE（Ornstein-Uhlenbeck／隨機熱方程），但此高斯-線性圖景對 KPZ 尺度的非對稱動態失效，那裡漲落非高斯（Tracy-Widom）且非線性。該場取值於分布（白噪音驅動），而非普通函數。