晶体场稳定化能
/ CFSE, 'see-eff-ess-ee' /
d 轨道分裂不只是产生颜色——它还能降低配合物的总能量、使之更稳定。原因只是简单的记账：在八面体场中，落入较低 t2g 组的电子比它们在未分裂离子里的位置更低，而被迫升入 eg 组的电子则更高。如果足够多的电子落在较低组，离子就净赚一笔。这份净能量节省就是晶体场稳定化能，简称 CFSE。
一旦定好参考点，计算就很容易。把未分裂离子取为零。在八面体中，每个 t2g 电子值 -2/5 delta-o（它下降了），每个 eg 电子值 +3/5 delta-o（它上升了）。于是 CFSE =（t2g 中电子数）乘（-2/5 delta-o）+（eg 中电子数）乘（+3/5 delta-o）；对低自旋情形，还须加回为把电子挤到一起而付出的额外成对能。举一例：低自旋 d6 的 [Co(NH3)6]3+ 六个电子全在 t2g，给出 6 乘 -2/5 delta-o = -12/5 delta-o = -2.4 delta-o（尚未计成对能），这是很大的稳定化，有助于解释为何这个离子如此稳固。
CFSE 是 d 区许多趋势背后那只无声的手。在八面体场中，它对 d3 和 d8 以及低自旋 d6 最大，而对 d0、高自旋 d5 和 d10 恰好为零（它们对称分布、毫无所得）。这份额外稳定化叠加在平滑的静电背景之上，正是它在一个过渡系列中产生离子半径、水合能和晶格能那些著名的双峰曲线——这些都是真实热力学数据里 CFSE 的指纹。
高自旋 d5，如 [Mn(H2O)6]2+ 中的 Mn2+，五个 d 轨道各占一个电子：t2g 中三个（3 乘 -2/5），eg 中两个（2 乘 +3/5），合计 -6/5 + 6/5 = 0。它的 CFSE 为零，这正是 Mn2+ 配合物颜色浅淡、对配体交换相对不稳定、并位于半径曲线两峰之间凹谷的一个原因。
对称填充的 d 构型（d0、高自旋 d5、d10）完全不获得 CFSE。
CFSE 只是叠在大得多的总成键能之上的一个小修正；它足以左右趋势、在势均力敌时一锤定音，但它本身并不把配合物维系在一起——绝大部分结合来自整体的金属-配体吸引，包括简单模型忽略的共价性。