靜態結構因子（static structure factor）
當你用 X 光、中子或電子照射晶體時，散射波只在尖銳的特殊角度相加，給出亮斑——布拉格峰（Bragg peaks）。用同一束光照射沒有晶格的液體或玻璃，發生的卻不同：不是斑點，而是寬闊模糊的環，稱為瀰漫暈環（diffuse halos）。靜態結構因子，寫作 S(Q)，就是把那散射強度對散射角（打包成散射向量大小 Q）作圖後的形狀。它是無序材料在偵測器上實際記錄到的東西，也是液體或玻璃結構的原始指紋。
S(Q) 是徑向分布函數在頻率空間的搭檔：兩者是一組精確的傅立葉轉換對。液體的 S(Q) 在數值 1 附近溫和振盪：它有一個寬闊的主峰，位於大約對應「2 times pi 除以最近鄰間距」的 Q 處（常在約 2 到 3 每埃倒數），然後是漸弱的隆起，到高 Q 淡出成平坦的 S(Q) = 1。把這與晶體對照：晶體的 S(Q) 是坐落於倒晶格點上、無限尖銳的一片尖峰林；玻璃那些寬闊的隆起，正是這些尖峰在長程有序被摧毀時「熔化」成的樣子。由於 S(Q) 與 g(r) 帶有相同的資訊，你在實驗中量 S(Q)，再把它作傅立葉轉換以取得實空間的 g(r)——這整套流程稱為全散射或 PDF 分析。
實務上的好處是，S(Q) 可直接觀測且定量。主峰的位置給出主導的原子間距；峰的寬度告訴你結構關聯延續多遠（峰越窄，代表有序延續到越大的距離）；而低 Q 處一個明顯的特徵——第一尖銳繞射峰——揭示中程有序。要萃取可靠的 g(r)，你必須把 S(Q) 量到一個很大的最大 Q，因為太早截斷的傅立葉轉換會在 g(r) 中製造虛假的漣漪——這是一個真實而著名的假影。一個誠實的提醒：對含有一種以上原子的材料，單一的 X 光 S(Q) 是所有配對關聯的加權混合，因此要理清哪種原子與哪種配對，通常需要數個實驗（X 光加中子，或同位素置換）。
窗玻璃的繞射圖沒有尖銳斑點——只有一、兩個寬闊、鬼影般的環。把它畫成強度對 Q 的圖，這些環就成了 S(Q) 的隆起：一個大的第一隆起在約 2 每埃倒數處，由矽氧網絡的間距決定，外加一個在更低 Q 處、較弱的凸起，報告著中程的環結構。把整條 S(Q) 作傅立葉轉換便還原出 g(r)，Si-O 距離與矽的四配位便由此直接掉出來。
晶體給尖銳的布拉格斑點；玻璃或液體給寬闊瀰漫的暈環，被記錄為 S(Q)。
玻璃的寬闊暈環不是「沒有繞射」，也不是來自微小晶體的模糊布拉格斑點——它們是無序結構真正的繞射圖。解讀它們需要轉換整條 S(Q)，而不只是量一個環落在哪裡；過早截斷這個轉換，會偽造出本不存在的漣漪。