李納-維謝爾勢（Liénard-Wiechert potentials）
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拿起推遲勢，問一個最尖銳的問題：一個沿任意軌跡運動的單一點電荷，它的位勢是多少？答案就是李納-維謝爾勢——而它帶著一個出人意料的轉折：一個在靜電學裡沒有對應物的因子，最終正是它讓運動電荷發出輻射。
對一個電荷 q，在推遲時間 t_r 讀取其推遲位置與速度，位勢為 V(r,t) = (1/4 pi epsilon_0) qc / (Rc - R·v)，而 A(r,t) = (v/c^2) V，其中 R 由電荷的推遲位置指向場點，R = |R|。分母可寫成 R(1 - n·beta)，n 是指向場點的單位向量，beta = v/c；因子 1/(1 - n·beta) 是一個幾何上的「集束」（beaming）因子，當電荷朝你運動時最大。把這些位勢微分，就得到運動電荷的精確場，它乾淨俐落地分成兩部分：一是隨 1/R^2 衰減的速度場（隨電荷一起被帶著走的、經勞侖茲提升的廣義庫侖場），二是只隨 1/R 衰減的加速度場（即輻射場）。
那個 1/R 的加速度項正是輻射的全部來源：只有衰減得像 1/R 這麼慢的項，才能讓能量——它以場的平方、也就是約 1/R^2 的方式流動——一路存活到無窮遠。把加速度設為零，輻射場就消失，只剩下等速運動電荷那個被提升的庫侖場。集束因子在高速電荷下被升到高次方，正是它把同步輻射壓縮成一道狹窄的前向錐束。
對一個緩慢運動的電荷（v << c），集束因子 1 - n·beta 幾乎等於 1，李納-維謝爾純量勢就退回到熟悉的 V = q/(4 pi epsilon_0 R)，只是在推遲時間取值——這就是尋常的庫侖勢，只不過延遲了。
點電荷的位勢 = 推遲後的庫侖定律，再乘上集束因子 1/(1 - n·beta)。
這些場同時依賴電荷的推遲位置、速度「與」加速度；但只有加速度那一部分會輻射。常見的錯誤是把 (1 - n·beta) 因子丟掉——它正是把相對論性電荷的輻射打向前方的關鍵，當 v 接近 c 時絕不能忽略。