一个“把运动放在哪里”的选择
打个朴素的比方。你坐在火车上，望着窗外的车站。到底是*你*在动，还是车站在从你身边滑过？从物理上说这个问题很傻——真正存在的只有你和站台之间的相对运动，而不管怎么算它都一样。量子力学恰好提供了这种选择。一次测量总是牵涉两个要素：状态（系统所处的状况）和可观测量（你要追问的那个性质，比如位置或能量）。要描述一次测量如何随时间变化，你既可以让状态来承载运动，也可以让可观测量来承载它。这个“分工”由你来定。
这些不同的“记账”选择被称为绘景。它们不是互相竞争的理论，对任何一个实验都不会给出分歧。它们只是做同一道算术时所坐的不同书桌，你挑哪张取决于哪张能让某个具体问题最不痛苦。它们全都必须复现的，是期望值——你做许多次测量后会得到的平均结果。只要这个算对了，你用了哪种绘景就纯粹是口味问题。
薛定谔绘景：状态在动
默认的、也是初学者最先遇到的，是薛定谔绘景。在这里，所有的运动都由状态来承担——波函数随时间流动、重塑，正如前面几篇所描述的那样——而可观测量则静止不动，就像被牢牢拴在工作台上的固定测量仪器。你在每一刻都举起同一把尺、同一台能量计，看着不断演化的状态从它们面前漂过。这是最直观的设定：会变的是事物，尺子不变。
海森堡绘景：可观测量在动
现在把它翻过来。在海森堡绘景里，状态被冻结——钉死在它一开始的样子——转而由可观测量来承担演化。尺子本身随时间改变。这听起来本末倒置，却有一个绝妙的回报：描述可观测量如何演化的方程，看起来几乎和普通经典力学的方程一模一样。像位置这样的量，会服从一个呼应牛顿定律的量子运动方程，这就让量子世界与经典世界之间的桥梁变得赏心悦目地清晰可见。研究动力学、尤其是研究量子场的物理学家，常常更偏爱坐这张书桌。
相互作用绘景：折中处理
第三张书桌，是针对现实中最常见情形的一个聪明折中：一个你已经很了解的系统，正被某种额外的东西轻轻“戳”着——比方说，一个浸在光束里的原子。把能量拆成两部分：容易处理、已被透彻理解的那部分，以及那个小小的扰动。相互作用绘景让容易的那部分搭车藏进可观测量里（海森堡式），而状态只需对那个小扰动作出响应（薛定谔式）。你把那段无聊、可预测的运动停到一旁，好让自己能单独看清这一“戳”所带来的有趣效应。
这个绘景正是后面两篇的天然栖身之所。当我们追问一个系统在不同态之间跳得有多快，或者一个原子如何与光交换能量时，我们几乎总是把问题安置在相互作用绘景里，因为它恰好把我们关心的那一部分单独隔离了出来。所以值得记住这句要点：挑那个能把你不在乎的运动藏起来、把你在乎的运动凸显出来的绘景。