場能量住在哪裡，又如何流動
場本身儲存能量，具有 能量密度 u，而且會運輸能量，其通量由 坡印廷向量 \mathbf{S} 給出。坡印廷定理不過就是局域能量守恆：在任一點，儲存的場能量下降的速率，加上淨流出的能量，等於場對電荷作功的速率。
電磁能量密度（電加磁）與坡印廷向量，即能量通量。
坡印廷定理——能量的連續方程式，把場與對電荷所作的功耦合起來。
範例：能量從導線側面流進來
取一根半徑 a、長度 L 的直圓柱導線，載有穩定電流 I，電阻為 R，兩端電壓 V=IR。我們來求流入其表面的坡印廷通量，看看焦耳熱究竟從哪裡來。
第一步。 沿表面的電場平行於導線，E_\parallel = V/L = IR/L。第二步。 磁場環繞導線；在表面 B = \mu_0 I/(2\pi a)。第三步。 \mathbf{S}=\tfrac{1}{\mu_0}\mathbf{E}\times\mathbf{B} 徑向指向「內側」，大小為 S = \tfrac{1}{\mu_0}\cdot\tfrac{IR}{L}\cdot\tfrac{\mu_0 I}{2\pi a} = \dfrac{I^2 R}{2\pi a L}。第四步。 乘上側面積 2\pi a L：流入的總功率為 S\cdot 2\pi a L = I^2 R。
場也承載動量
若場承載能量，相對論便堅持它也承載動量。單位體積儲存的動量為 \mathbf{g}=\varepsilon_0\,\mathbf{E}\times\mathbf{B}=\mathbf{S}/c^2。這股動量的流動——場中的應力——由 馬克士威應力張量 T_{ij} 記帳，其散度給出作用在電荷上、單位體積的電磁力。
馬克士威應力張量：場動量第 i 分量穿過朝 j 方向曲面的通量。
電磁動量密度——場本身儲存動量，透過因子 1/c² 與能量通量相繫。
範例：陽光的推力
因為攜帶動量，光會施加壓力。強度為 I（單位面積功率）的光束若被完全吸收，施加的輻射壓為 P=I/c；若被完全反射，動量反向，壓力加倍為 $2I/c$。
完全吸收與完全反射的輻射壓——場動量的直接結果。
代入數字。大氣層外的陽光強度 I\approx 1361\ \mathrm{W/m^2}（太陽常數）。若被吸收，P \approx 1361/(3\times10^8) \approx 4.5\times10^{-6}\ \mathrm{Pa}——約為大氣壓的百億分之一。微小，卻千真萬確：這正是太陽帆背後的物理，也是太陽系中小天體軌道上一項真實的微擾。
這往哪裡走
你現在已把古典電磁學握成一套完整的場論。往前有三條路。第一，協變之路：把 \mathbf{E} 與 \mathbf{B} 打包成單一個 場張量 F^{\mu\nu}，使勞侖茲不變性變得顯然——「電磁輻射與協變電動力學」章節。第二，輻射：對加速電荷解 \Box A^\mu=\mu_0 J^\mu，看它們發光。第三，量子化：把場提升為算符，其激發便成為 光子——量子電動力學的起點。