數穿過曲面的電力線
想像你在雨中舉著一個鐵絲圈。有多少雨穿過它，取決於三件事：雨下得多大（場強）、圈子多大（面積），以及你怎麼傾斜它（側對著雨就接不到）。電通量恰好把這件事，套用在穿過某曲面的電場上——它衡量「有多少場」穿透過去。
穿過平面面積 A 的電通量，θ 是場與曲面法線（垂直方向）之間的夾角。場正穿而過時（θ=0）最大，場掠過表面時（θ=90°）為零。
對於彎曲的曲面或不均勻的場，你把曲面切成微小的小片，在每片上算 \vec{E}\cdot d\vec{A}，再加總（一個積分）。最要緊的那個數字，是穿出封閉曲面的淨通量——離開的電力線算正、進入的算負。
高斯定律：通量在數內部的電荷
美妙的事實來了。取任意一個封閉曲面——一個「高斯面」，真實或想像的、任何形狀都行。穿出它的淨電通量只取決於它所包住的總電荷，別無其他——與曲面形狀無關、與電荷在內部的位置無關、也與外部任何電荷無關。這就是高斯定律。
高斯定律：穿出任何封閉曲面的淨電通量，等於所包住的電荷除以 ε₀。
它為何強大：對稱性解出場
高斯定律永遠為真，但當電荷夠對稱、讓你能猜出場的方向、並看出它的大小在一個巧選的曲面上為定值時，它才好用。此時 \oint \vec{E}\cdot d\vec{A} 塌縮成 E\times(\text{面積})，你一行就能解出 E——不必積分、不必做疊加求和。
演練題——帶電球體。 一個半徑 R 的金屬球帶總電荷 Q，分布在其表面上。用一個半徑 r > R 的想像球面把它包起來。由對稱性，\vec{E} 徑向指出，且在那球面各處只有一個大小 E，該球面面積為 4\pi r^2。高斯定律給出 E\,(4\pi r^2) = Q/\varepsilon_0，故
在球形電荷之外，場與置於球心的點電荷 Q 完全相同——用高斯定律一行就證明了。
同樣的技巧給出無限大帶電平面的場 E = \sigma/(2\varepsilon_0)（與距離無關！），以及帶電長直導線的場 E = \lambda/(2\pi\varepsilon_0 r)。每個都把幾何理想化——沒有真正無限大的平面——但在遠離邊緣、靠近一片大平板或一條長直導線之處，它們都非常好用。
平衡中的導體：一個附贈的定理
高斯定律給你一個關於導體的驚人結果。平衡中的導體內部，場必定恰好為零——若不為零，自由電子就會持續移動，直到它為零為止。在材料內部緊貼著畫一個高斯面：場為零意味通量為零，故所包住的電荷為零。因此導體上所有多餘的電荷，都必定分布在它的外表面上。